全文获取类型
收费全文 | 1009篇 |
免费 | 240篇 |
国内免费 | 216篇 |
专业分类
航空 | 865篇 |
航天技术 | 280篇 |
综合类 | 133篇 |
航天 | 187篇 |
出版年
2024年 | 1篇 |
2023年 | 10篇 |
2022年 | 20篇 |
2021年 | 37篇 |
2020年 | 76篇 |
2019年 | 56篇 |
2018年 | 56篇 |
2017年 | 89篇 |
2016年 | 64篇 |
2015年 | 72篇 |
2014年 | 71篇 |
2013年 | 74篇 |
2012年 | 111篇 |
2011年 | 104篇 |
2010年 | 79篇 |
2009年 | 103篇 |
2008年 | 60篇 |
2007年 | 59篇 |
2006年 | 50篇 |
2005年 | 39篇 |
2004年 | 24篇 |
2003年 | 24篇 |
2002年 | 21篇 |
2001年 | 31篇 |
2000年 | 24篇 |
1999年 | 17篇 |
1998年 | 11篇 |
1997年 | 10篇 |
1996年 | 8篇 |
1995年 | 6篇 |
1994年 | 12篇 |
1993年 | 10篇 |
1992年 | 4篇 |
1991年 | 12篇 |
1990年 | 12篇 |
1989年 | 4篇 |
1988年 | 3篇 |
1987年 | 1篇 |
排序方式: 共有1465条查询结果,搜索用时 31 毫秒
61.
62.
63.
分析了矩形截面管道气流中横向运动颗粒的运动轨迹及碰壁条件,研究表明颗粒飞出的临界速度随着颗粒直径的增大而减小,当颗粒直径较小时受来流密度、马赫数影响较大,总趋势是来流密度、马赫数越大,颗粒越不容易与上壁面碰撞。但随着颗粒直径的增大,来流条件对颗粒是否碰壁的影响逐渐减弱,决定因素是颗粒直径的大小和颗粒的喷射速度。 相似文献
64.
为满足在超高速碰撞靶上开展航天器抗空间碎片防护性能试验,需要准确测量速度3~10km/s,以及更高速度的毫米级或亚毫米级粒子的飞行速度,在可以实现毫米级粒子探测的片光遮挡式粒子探测技术基础上发展了片光反射遮挡式粒子探测技术,通过采用提高粒子直径与激光光束宽度的比值,解决了探测粒子直径小于1mm时探测信号弱不能识别等关键技术,研制了试验装置并开展了验证试验,研究结果表明该技术在0.2~10km/s速度范围内可实现直径为0.1mm量级粒子的有效探测。 相似文献
65.
为了解决飞行器在大航向角误差的情况下进行飞行中对准的难题,将一种线性大航向角误差模型应用于飞行器飞行中对准的过程.详细推导了线性大航向角误差模型,设计了飞行器在大航向角误差情况下进行飞行中对准的卡尔曼滤波模型,并进行了数字仿真.仿真结果表明,线性大航向角误差模型应用于飞行器飞行中对准,能够很好地解决飞行器在大航向角误差情况下进行对准的难点,并给出了适合于大航向角误差模型的机动方式.最后,提出了线性大航向角误差模型在工程应用中的几点建议 相似文献
66.
球形粒子在流体中的跟随性 总被引:10,自引:0,他引:10
本文从Maxey和Riley的粒子运动基本方程出发,得到了球形固体粒子在相对流动雷诺数很小情形下的分析解。讨论了粒子跟随性对外力、初始条件和流场性质的依赖关系;对均匀湍流场,分析了不同密度比和扰动频率对跟随性的影响 相似文献
67.
光学基片表面软质抛光胶体粒子的激光清洗 总被引:1,自引:0,他引:1
介绍了光学基片表面软质抛光胶体粒子激光清洗的基本方法、原理和实验装置,并通过对含有污染微粒的基片表面进行激光清洗,获得了高洁净表面的光学基片. 相似文献
68.
针对高机动短时间飞行的飞行器,介绍了一种根据它相对2颗导航卫星的伪距离和伪速度信息,估计捷联惯导系统定位和定速度误差的方法.考虑到由确定飞行器相对每颗星的径向距离和速度的非线性方程施加的约束,根据这些误差矢量长度最小值的条件确定误差值.用空间解析几何法得出了计算捷联惯导系统误差估值的最终算法,这种算法能给出非线性最小值问题的精确解. 相似文献
69.
定量分析空间稳定型捷联惯导系统的误差传播特性,以便实现惯导系统对战术技术指标及元部件对自身精度指标的设定要求.首先设计了一种用于地球表面导航的船用空间稳定型捷联惯导系统方案,然后通过求解静基座状态下的该种捷联惯导系统误差方程,分析了陀螺常值漂移以及加速度计零偏对空间稳定型捷联惯导系统的影响.理论分析以及实物试验表明陀螺常值漂移会造成经度误差随时间线性增长,其它导航信息按舒勒频率和地球频率等幅振荡传播. 相似文献
70.
S. W. Kahler 《Space Science Reviews》2007,129(4):359-390
Electrons with near-relativistic (E≳30 keV, NrR) and relativistic (E≳0.3 MeV) energies are often observed as discrete events in the inner heliosphere following solar transient activity. Several
acceleration mechanisms have been proposed for the production of those electrons. One candidate is acceleration at MHD shocks
driven by coronal mass ejections (CMEs) with speeds ≳1000 km s−1. Many NrR electron events are temporally associated only with flares while others are associated with flares as well as with
CMEs or with radio type II shock waves. Since CME onsets and associated flares are roughly simultaneous, distinguishing the
sources of electron events is a serious challenge. On a phenomenological basis two classes of solar electron events were known
several decades ago, but recent observations have presented a more complex picture. We review early and recent observational
results to deduce different electron event classes and their viable acceleration mechanisms, defined broadly as shocks versus
flares. The NrR and relativistic electrons are treated separately. Topics covered are: solar electron injection delays from
flare impulsive phases; comparisons of electron intensities and spectra with flares, CMEs and accompanying solar energetic
proton (SEP) events; multiple spacecraft observations; two-phase electron events; coronal flares; shock-associated (SA) events;
electron spectral invariance; and solar electron intensity size distributions. This evidence suggests that CME-driven shocks
are statistically the dominant acceleration mechanism of relativistic events, but most NrR electron events result from flares.
Determining the solar origin of a given NrR or relativistic electron event remains a difficult proposition, and suggestions
for future work are given. 相似文献