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991.
本文论述了内相结构对乳化柴油的稳定性和燃烧性能的影响。通过观察、测量和实验证实了乳化柴油中分散相的尺寸和分布状况,不仅关系到乳化柴油的稳定性和粘度,同时还影响其在柴油中的燃烧效果。实验也给出了分散相的平均直径与掺水率、添加剂用量和制备参数的关系。 实验还证实了从加强微爆和减少冷却损失出发,采用掺水量大的乳化柴油较为适宜。供油持续时间的增加,可以通过适当加大喷孔直径予以解决。  相似文献   
992.
固体推进剂裂纹对流燃烧流场的数值模拟   总被引:3,自引:0,他引:3       下载免费PDF全文
对固体推进剂裂纹内的对流燃烧流场进行了数值模拟,计算采用隐式TVD格式求解有加质的二维粘性可压流的控制方程,并且考虑了侵蚀燃烧效应,计算获得了对流燃烧条件下裂纹内部压力分布,讨论了裂纹长度、高度对裂纹尖端压力的影响。  相似文献   
993.
固体火箭发动机瞬态燃烧过程——熄火特性与实验   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
王普光 《推进技术》1989,10(2):31-33,73
作者利用自制实验设备对固体推进剂进行快速降压熄火实验研究.其方法简单易行,对双基推进剂取得较满意结果.复合固体推进剂的燃烧温度较高,实验设备需加以改装,加大dp/dt变化范围.这样可以找出不同推进剂的瞬态熄火特性,供发动机设计参数.  相似文献   
994.
建立了一个描述微孔推进剂燃烧的模型,并得到了推进剂稳定燃烧时的控制方程组。计算了燃烧室压力与初始空隙率等对燃烧过程的影响,分析了稳定燃烧时应满足的一些基本条件,结果与实验值相一致。  相似文献   
995.
通过实验与理论计算两种方法对旋流加力室火焰前锋位置作了探讨性研究。对叶片可调的旋流加力室模型在其叶片角为25°、30°时旋流器后的温度场进行了实验测量,从而定性地标定了火焰前锋的位置;理论研究时利用了"焰泡"理论,对叶片旋角分别为10°、20°、25°、30°、40°时火焰长度进行了计算。最后将两种方法所得结果作了比较,结果表明两者基本相符,且均小于传统的火焰长度。  相似文献   
996.
液体火箭发动机反力式涡轮动叶进口攻角的研究   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
张国舟  俞南嘉  魏沫 《推进技术》2002,23(5):383-386
针对高性能分级燃烧(闭式)循环液体火箭发动机用反力式涡轮的特点,对所设计的动叶叶栅S1流面的准三元流气动分析和已有动叶平面叶栅的亚声速风洞试验,研究了反力式涡轮动叶玻负攻角对叶栅内的绕流和能量损失的影响。结果表明:对于给定的来流方向,为得到连续收敛的叶栅几何通道和小的能量损失,动叶应采用正攻角设计,对已有的连续收敛的动叶叶栅,应采用负攻角流入工况,能量损失小。  相似文献   
997.
刘陵  唐明  张榛  刘敬华  王裕人  杨丽新 《推进技术》1992,13(5):11-17,33
文中阐述了超燃冲压模型燃烧室地面试验时,进口空气污染的影响。从超燃燃烧室内的自动着火,燃烧过程机理来分析污染物(H_2O)的作用。用电弧加热进口气流及向气流喷水模拟氢加热器加热。结果表明:如果使用氢加热器直接加热空气,进口空气中含有污染物,它对超音速燃烧室地面试验的影响,将取决于进口气流状态,喷射方式、污染物含量和氢当量比等,是模拟试验中必须予以考虑的问题。  相似文献   
998.
梁剑寒  王承尧 《推进技术》1997,18(4):1-4,13
采用LU隐式方法强耦合求解有限体积法离散的完全N-S方程及组分方程,数值模拟超燃冲压发动机机燃烧室机的化学反应流流场。计算中和了AUSM通量分裂格式,两方程的化学反应模型和Baldwin-Lomax代化学反应流场。  相似文献   
999.
固体推进剂裂纹燃烧扩展耦合的基本模式   总被引:2,自引:0,他引:2       下载免费PDF全文
通过对半无限板边裂纹的零维对流燃烧和变形扩展的模拟分析,揭示了固体推进剂裂纹燃烧扩展耦合的基本模式:燃烧流场和裂纹变形扩展相互作用,推进剂塑性变形对燃烧性能的影响,为燃烧断裂的深入研究提示了方向。  相似文献   
1000.
李牧  严传俊  王治武  邱华 《推进技术》2007,28(1):97-102
在无阀式以汽油为燃料,空气为氧化剂的脉冲爆震发动机(PDE)模型机上进行了低点火能量多循环实验研究,分析了无阀两相脉冲爆震发动机多循环工作过程。模型机热态试验提供了10~66 Hz爆震循环特征时间分配和爆震管内不同位置压力的变化过程。由于在两相系统中存在较长的点火延迟时间和DDT时间,发现无阀PDE存在较长的点火后填充时间。通过对两相爆震波的形成过程和排出过程的实验研究和分析,以及点火后填充时间,提出了新的无阀PDE特征时间分布。不同频率实验结果表明,从火花塞放电到下一个循环新鲜混合气开始填充这段时间基本不变,称之为极限周期。在该模型中,点火延迟时间和DDT时间占据了极限周期时间的大部分时间,进一步分析了提高循环频率的关键因素。  相似文献   
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