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1.
陈谟 《宇航学报》1997,18(1):40-46
本文从相似理论到风洞实验,用大量的论据和事实、说明了风洞实验数据的精度,并不取决于风洞尺寸的大小,而只取决于实验条件及模型尺寸满足N-S方程的解的近似程度。文中讨论了怎样大小尺寸的风洞,既满足了空气动力学的研究发展和型号试验,又适合我国国情的经济性要求这个人们普遍关心的问题。最后介绍了NASA给出的一组能较好满足上述两方面要求,且具有某种唯一性条件的不同Mach数范围下的风洞最好尺寸,供有关部门和人员参考  相似文献   
2.
评述了目前SRM冷流模拟试验技术的发展,并从相似与模化的基本理论出发,探讨了SRM喷管潜入段稳态不可压有加质的湍流流场相似准则,并根据该实验的具体特点,提出了以CT作为选定量来求解其它相似常数的设想。分析表明,用以高压气源作为冷流模拟气源一般只能近似模拟SRM喷管潜入段内流场的流动工况,近似模化必须尽量满足Re准则。  相似文献   
3.
轴对称湍流射流的相似解   总被引:1,自引:0,他引:1  
本文在相似性条件下,得到了用k-ε模式的轴对称湍流射流的相似方程。利用动量相似方程的近似求解结果作为初值,同时引入变量变换,进行迭代求解。本文的方法收敛速度快,计算简便。  相似文献   
4.
阐述了ART1神经网络在制造单元设计过程中形成零件族的基本方法,并在基于MATLAB的软件平台上,利用其神经网络工具箱对生产过程中的实际情况进行了仿真和应用。  相似文献   
5.
本文结合试验数据处理实际需要,论述了数据处理过程中插值问题的解决方法,即样条插值法。文中给出了相应的最佳转换公式,并结合试验分析了样条插值所带来的误差,证明完全满足试验要求。  相似文献   
6.
真实气体流动的相似规律   总被引:8,自引:0,他引:8  
本文从具有化学反应的NS方程出发导出了真实气体流动的相似律,分别给出了高温空气非平衡流、平衡流和冻结流的相似参数。文中还讨论了航天飞机轨道器各种Mach数范围内的真实气体流动的相似参数和实验模拟问题。  相似文献   
7.
本文主要结果为下述定理。 定理:设x(uw)是矩形域上关于该矩形上均匀分割的二维双三次样条插值函数,且x(uw)满足条件(5),则x(uw)在矩形域R边界上的节点处的四阶混合偏导数有估计式: |S_(i,0)|≦|A[i,n—1]||ε_(n,0)| |B[i,n—2]||ε_(0,0)|=[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~i 4]/[0,-4,(-1)~2…(-1)~n 4]|ε_(n,0)| sum from h=i to n-2 (-1)~(k(k-2)-(i 1)(i-2))[0,-4,(-j)~2 4…(-1)~i 4]/[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~(k 1) 4][0,-4,(-1)~2 4,…,(-1)~(k 2)4] (-1)~(i(i 1)/2)/[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~n 4]|ε_(0,0)|其中等号成立的条件分别为: A[i,n—1] B[i,n—2] ε_(n0),ε_(00)>0 A[i,n—1] B[i,n—2] ε_(nm),ε_(0m)>0 其中 i=1,2,…,n—1. j=1,2 …,m—1.  相似文献   
8.
提出一种基于无限脉冲响应和有限脉冲响应数字滤波技术的快速 B-样条插值法 ,并将其应用于实时图像旋转处理中。为了优化旋转后的图像质量 ,本文采用 3次 B-样条对图像旋转后的像素点灰度值进行插值运算。另外 ,通过对传统图像旋转矩阵的分解 ,将图像在二维空间中的旋转运算分解成为三步在一维空间内平移运算 ,使插值运算在一维空间中完成 ,从而简化了图像旋转数据处理中的插值运算。最后 ,还提出了一种以硬件方法完成高阶图像插值运算实现图像旋转的新方法 ,并针对 2 5 6灰度级 ,2 5 6× 2 5 6像素的图像 ,设计出一个以 FPGA为核心的实时、高质量的硬件图像旋转系统。  相似文献   
9.
为解决荧光油膜灰度与厚度现标定方法(微小高度装置法)存在采集工况复杂、标定周期较长等缺陷,提出了一种新的近效测量方法,该方法只需极少量标定数据,便可达到与现标定方法相近的效果。近效方法利用了Elman动态神经网络对小样本数据进行量程扩展并引入一维插值算法使扩展后的数据项平滑,对解算出的三维荧光油膜厚度数据采用二维插值算法进行二次平滑以求得完整的厚度分布图。经模拟试验结果显示,通过该近效方法进行厚度测量最终可以清晰、准确、定量地显示荧光油膜厚度分布,与目前广泛使用的微小高度装置法相比效果相近,在荧光油膜汇集处(较厚区域)误差最大不超过±2.5μm,在平滑适中及较薄区域误差不超过±2μm,达到荧光油膜厚度工程测量标准,为飞行器全局摩阻测量提供了一种新标定思路,具有一定的实际工程应用意义。  相似文献   
10.
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