He—Ne激光温度与增益系数关系的计算方法

在图1,Б中所示的模型图的范[1,2]围中,可以研究He—Ne混合物(图1,A的能级图)中反转粒子数产生的机构的基本特征。在所引用的能级图(图1,Б)中E~α和E~b—相应于He和Ne的基态;(E_2)~α—He的亚稳能级;E_3~b、E_2~b—振荡跃迁的上下能     

关于单频气体激光共振腔最佳参数的选择问题

对于许多应用的气体激光器来说,都希望有一个振荡频率。实现单频状态振荡的简单方法[1,2],是按以下方式产生激光,即使共振腔的一个固有频率V_r的增益大于损耗。也就是要满足下列条件     

在垂直入射时激光反射镜的设计图表

本文列出对于用等光学原度的ZnS和MgF_2镀制的周期多层系统在垂直入射时阻带反射率的计算机计算结果。推导了区别阻带中心反射率的最大和最小值的普遍公式,并且推导出计算高级次反射镜的阻带宽度(作为波长的函数)的一般公式。高级次反射镜的带宽和阻带中心的反射率表示在许多图表中,它们适用于在各种折射率的基片上具有直到18层的系统。四分之一波层的增透膜作特殊情况处理。利用这些图表能够简化激光反射镜的设计过程。当用光学法监控厚度时,这些图表在蒸发的过程中也是有用的。给出一个半反镜作为例子,这用于在阻带中心处的反射率有平直的最小值,以获得在阻带的全部宽度上有几乎不变的反射率。     

633nmHe—Ne激光器的输出功率

本文叙述了确定633nmHe—Ne激光器的最佳几何尺寸的方法;对于单频激光器,腔损耗和管径选择是关键性的。对于多横模激光器,存在着一个输出功率为最大时的最佳管径,特别是当腔损耗大时如此。     

小直径气体放电管激光器的设计问题

在设计辐射为TEM_(oo)模的气体激光器时,重要的是合理地选择气体放电管的内径,使其在给定振荡形式下具有相当小的衍射损耗。众所周知(见例[1]),随着管径的减小,激活介质的增益就增加。但是,如果管半径小于通过管端的横截面内光点的半径,那末实际上TEM_(oo)模的衍射损耗就要增加(2),导致激光器的输出功率显著下降,而     

He—Ne激光器输出功率与腔结构的关系

引言过去对气体激光器的输出功率取决于腔的结构有过多次阐明,因为多半是关系到放电管内原子的有效利用程度。例如,据B1oom~1写道长半径腔给出最大的输出功率。 Sinclain~2实验指出,对于给定的激光管,输出功率近似地随模体积的增大而成线性增加。模体积为激光腔内部的体积,在腔