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飞行器变质心控制及性能分析 总被引:1,自引:0,他引:1
在合理简化基础上,推导了滑块运动与飞行器姿态角运动之间的关系,分析了配平攻角产生机理及条件;同时还深入分析了轴向位置、横向偏移量、质量比等滑块结构参数对配平攻角的影响;以及不同配平条件下弹道落点偏差情况。结果表明,气动阻力与系统质心偏移弹体纵轴是产生配平攻角两个必要因素,系统静稳定是产生配平攻角的前提条件;轴向位置决定了系统静稳定裕度,与配平攻角呈反比关系;横向偏移量改变控制力矩的力臂,与配平攻角呈正比关系;质量比对力臂和系统静稳定裕度均有影响,与配平攻角呈线性或非线性正比关系;变质心控制能力主要体现在低空段。 相似文献
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针对卫星交会对接中相对姿态和位置的控制问题,设计一种6自由度(DOF)气浮台,并推导出描述两个气浮台模拟卫星交会对接运动的耦合6自由度(DOF)动力学模型。为解决气浮台模拟空间失重环境中的重力力矩干扰问题,设计一种基于应用新颖的快速非奇异终端滑模面的自适应有限时间控制器的自动平衡系统,估计出质心位置,通过控制三个平衡质量块补偿姿态平台质心与旋转中心之间的位置偏差。李雅普诺夫理论推导和仿真结果表明,该方法可以快速完成对姿态平台质心位置的准确估计,实现质心与旋转中心的高度重合。 相似文献
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利用高速风洞及压敏漆(PSP)技术,研究了端壁表面不同分腔流量比对端壁表面的气膜冷却效率的影响。对比各个分腔在不同流量比下端壁表面的气膜冷却效率的详细分布发现:端壁表面的气膜冷却效率随着槽缝流(分腔1)流量比的增加而增大,随着槽缝喷射冷气流量的增加,冷气在端壁表面的覆盖范围变广,同时冷却效果也有所提升;随着端壁前部分腔(分腔2)冷气流量比的增加,叶栅通道喉部上游区域的冷却流体会出现明显的吹离壁面的情况,端壁表面的气膜冷却效率也会随之减小;端壁后部分腔(分腔3)冷气流量比对端壁表面的冷却效率的影响与分腔2类似。 相似文献
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N.C. Joshi W. Uddin A.K. Srivastava R. Chandra N. Gopalswamy P.K. Manoharan M.J. Aschwanden D.P. Choudhary R. Jain N.V. Nitta H. Xie S. Yashiro S. Akiyama P. Mäkelä P. Kayshap A.K. Awasthi V.C. Dwivedi K. Mahalakshmi 《Advances in Space Research (includes Cospar's Information Bulletin, Space Research Today)》2013
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N. Gopalswamy H. Xie P. Mäkelä S. Yashiro S. Akiyama W. Uddin A.K. Srivastava N.C. Joshi R. Chandra P.K. Manoharan K. Mahalakshmi V.C. Dwivedi R. Jain A.K. Awasthi N.V. Nitta M.J. Aschwanden D.P. Choudhary 《Advances in Space Research (includes Cospar's Information Bulletin, Space Research Today)》2013
Employing coronagraphic and EUV observations close to the solar surface made by the Solar Terrestrial Relations Observatory (STEREO) mission, we determined the heliocentric distance of coronal mass ejections (CMEs) at the starting time of associated metric type II bursts. We used the wave diameter and leading edge methods and measured the CME heights for a set of 32 metric type II bursts from solar cycle 24. We minimized the projection effects by making the measurements from a view that is roughly orthogonal to the direction of the ejection. We also chose image frames close to the onset times of the type II bursts, so no extrapolation was necessary. We found that the CMEs were located in the heliocentric distance range from 1.20 to 1.93 solar radii (Rs), with mean and median values of 1.43 and 1.38 Rs, respectively. We conclusively find that the shock formation can occur at heights substantially below 1.5 Rs. In a few cases, the CME height at type II onset was close to 2 Rs. In these cases, the starting frequency of the type II bursts was very low, in the range 25–40 MHz, which confirms that the shock can also form at larger heights. The starting frequencies of metric type II bursts have a weak correlation with the measured CME/shock heights and are consistent with the rapid decline of density with height in the inner corona. 相似文献
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