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51.
叶轮机械三维粘性动静叶干涉的数值模拟 总被引:2,自引:1,他引:2
本文发展了 1套模拟叶轮机械三维粘性动静叶干涉的数值方法。在成熟的空间离散方法基础上 ,提出了 1种高效的双时间步隐式时间推进方法 ,并构造了一种保证守恒的动静叶交界面处的数值通量计算方法。本文对某三维亚音速涡轮的动静叶干涉进行了数值模拟 ,结果与实验符合较好。 相似文献
52.
一个基于WINDOWS环境的网络连接服务 总被引:1,自引:0,他引:1
卢秉亮 《沈阳航空工业学院学报》2002,19(4):40-42
该文介绍了在校园网环境及WINDOWS平台,采用TCP/IP协议设计并开发PING网络连接服务和客户机/服务器功能的VC^ 程序。 相似文献
53.
机翼/外挂系统的颤振主动抑制研究 总被引:1,自引:0,他引:1
本文对颤振主动抑制控制律进行了研究。研究对象为一小展弦比带外侧导弹的机翼颤振模型,模型具有外侧后缘控制面。依据该模型的全部动力特性和刚度特性,以最优控制为基础,采用动态补偿器方法,设计了两阶控制律。对该控制律进行了风洞实验验证。实验结果表明:颤振临界速度提高了14%以上。理论计算结果与实验结果一致。 相似文献
54.
利用自行研制的高速采集系统,通过测量和数据处理软件来实现角速度波动信号的采集和处理,利用定时测角原理实现瞬时角速度的测量,并通过实验验证了该方法的可行性. 相似文献
55.
网上考试系统的设计与实现 总被引:1,自引:0,他引:1
本文讨论了一种新的考试方法———网上考试 ,并讨论了一种基于B/S系统实现网上考试的思路和设计方法 ,并对实现网上考试系统的部分关键技术进行了分析 相似文献
56.
介绍的民机数据总线信号测试仪综合了当前民机上主要采用的ARINC429、ARINC419、CSDB和RS232等数字式航空数据总线规范的接口,具有和这些总线接口设备通讯的能力,可以灵活方便地应用于机载设备检测,装机交联实验当中。 相似文献
57.
对钛铝比为1.174、1.105和1.041的(TiAl)-2.5V-1Cr(at%)合金层片组织在1323K热暴露中的组织变化进行了观察和分析。发现钛铝比对TiAl合金层片组织的稳定性和失稳分解机理有重要影响,钦铝比适当大于1:1(如1.105)的合金可以得到稳定性更好的层片组织。 相似文献
58.
本文针对X射线探伤中曝光时间与管电压的关系以及曝光时间在探伤中的实际意义做了详尽分析,并提出了对于不同厚度的零件如何选择曝光时间的原则。 相似文献
59.
基于FW-H方程的旋翼气动声学计算研究 总被引:2,自引:4,他引:2
由流体力学N S方程导出的非齐次波动方程———FfowcsWilliams Hawkings方程(简称FW H方程),可以精确地描述在静止流体中运动的物体与流体相互作用的发声问题。以FW H方程为理论模型,将旋翼桨叶运动发声问题等效为包含桨叶的任意运动控制面(声源面)的声辐射问题,并在旋翼绕流Euler方程数值模拟的基础上,在时域内计算了悬停旋翼和前飞旋翼的声场。应用于UH 1H和AH 1/OLS两种旋翼模型的气动声学计算表明:计算结果与噪声实验值符合良好;所研制的程序不仅能够较准确地计算单极子噪声和偶极子噪声,而且具有较强的跨音速四极子噪声预测能力。 相似文献
60.
Michael J. S. Belton Karen J. Meech Michael F. A’Hearn Olivier Groussin Lucy Mcfadden Carey Lisse Yanga R. Fernández Jana PittichovÁ Henry Hsieh Jochen Kissel Kenneth Klaasen Philippe Lamy Dina Prialnik Jessica Sunshine Peter Thomas Imre Toth 《Space Science Reviews》2005,117(1-2):137-160
In 1998, Comet 9P/Tempel 1 was chosen as the target of the Deep Impact mission (A’Hearn, M. F., Belton, M. J. S., and Delamere, A., Space Sci. Rev., 2005) even though very little was known about its physical properties. Efforts were immediately begun to improve this situation
by the Deep Impact Science Team leading to the founding of a worldwide observing campaign (Meech et al., Space Sci. Rev., 2005a). This campaign has already produced a great deal of information on the global properties of the comet’s nucleus
(summarized in Table I) that is vital to the planning and the assessment of the chances of success at the impact and encounter.
Since the mission was begun the successful encounters of the Deep Space 1 spacecraft at Comet 19P/Borrelly and the Stardust spacecraft at Comet 81P/Wild 2 have occurred yielding new information on the state of the nuclei of these two comets. This
information, together with earlier results on the nucleus of comet 1P/Halley from the European Space Agency’s Giotto, the Soviet Vega mission, and various ground-based observational and theoretical studies, is used as a basis for conjectures on the morphological,
geological, mechanical, and compositional properties of the surface and subsurface that Deep Impact may find at 9P/Tempel 1. We adopt the following working values (circa December 2004) for the nucleus parameters of prime importance to Deep Impact as follows: mean effective radius = 3.25± 0.2 km, shape – irregular triaxial ellipsoid with a/b = 3.2± 0.4 and overall dimensions of ∼14.4 × 4.4 × 4.4 km, principal axis rotation with period = 41.85± 0.1 hr, pole directions
(RA, Dec, J2000) = 46± 10, 73± 10 deg (Pole 1) or 287± 14, 16.5± 10 deg (Pole 2) (the two poles are photometrically, but not
geometrically, equivalent), Kron-Cousins (V-R) color = 0.56± 0.02, V-band geometric albedo = 0.04± 0.01, R-band geometric
albedo = 0.05± 0.01, R-band H(1,1,0) = 14.441± 0.067, and mass ∼7×1013 kg assuming a bulk density of 500 kg m−3. As these are working values, {i.e.}, based on preliminary analyses, it is expected that adjustments to their values may be made before encounter
as improved estimates become available through further analysis of the large database being made available by the Deep Impact observing campaign. Given the parameters listed above the impact will occur in an environment where the local gravity is
estimated at 0.027–0.04 cm s−2 and the escape velocity between 1.4 and 2 m s−1. For both of the rotation poles found here, the Deep Impact spacecraft on approach to encounter will find the rotation axis close to the plane of the sky (aspect angles 82.2 and 69.7
deg. for pole 1 and 2, respectively). However, until the rotation period estimate is substantially improved, it will remain
uncertain whether the impactor will collide with the broadside or the ends of the nucleus. 相似文献