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991.
对CPL毛细芯蒸发器提出了一维恒温相交界面模型:蒸发器壁、液体、蒸汽分别在横截面上的温度相同,即温度只有沿轴向才有变化;蒸发器壁、蒸汽分别和液体之间存在温度为饱和温度的汽液交界面,蒸发器壁、液体、蒸汽通过该交界面进行换热。根据此模型,应用带有特殊内热源项的一维能量守恒方程求解了温度场。在计算中估计并推荐了几个换热系数,给出边界条件后可得到蒸发器内温度场的数值解。蒸发器壁温的计算值与实验结果符合较好。  相似文献   
992.
数控车床故障分布的两重威布尔分段模型   总被引:6,自引:0,他引:6  
为了定量地分析数控车床故障分布规律,同时也为提高其可靠性水平提供理论依据,在历时2年多收集14台数控车床故障数据的基础上,对数控车床故障率曲线的特征进行了分析,应用概率统计数学方法,建立了数控车床故障分布的两重威布尔分段模型,运用威布尔概率纸图分析法进行参数估计,据此对观测值进行了曲线拟合,拟和结果证明了分段模型的正确性.采用Laplace趋势检验法对模型进行了检验验证.从建立的两重威布尔分段模型和相应的故障率曲线上都可以区分出数控车床的早期故障期和偶然故障期,经计算早期故障期大约是5个多月,这与机床用户反映的使用初期的半年内故障频繁、故障率高相一致.该系列数控车床在使用中存在早期故障期,说明其早期故障在出厂前未被有效排除,降低了其可靠性水平.  相似文献   
993.
针对航天器解体事件所生成的空间碎片的演化过程,进行了数学分析,确定了新生成的空间碎片的速度增量,在该增量作用下碎片轨道会发生变更,本文根据该增量得出了空间碎片在轨道变更后的轨道根数,分析了在大气阻力摄动作用下,空间碎片的数目和轨道分布的演化情况,给出了相关结果,结果表明此算法可行.  相似文献   
994.
磁选态单束铯束管铯原子速率分布的模拟计算   总被引:1,自引:0,他引:1  
对铯炉准直器出口铯原子束的速率分布和角分布进行抽样,用蒙特卡罗方法模拟计算磁选态单束铯束管中五个关键位置的铯原子不同能级态的速率分布。结果是检测器处的铯原子速率分布不再符合麦克斯韦分布,分布密度最大值对应速率不随铯炉温度改变,只和束光学设计的参数有关。此模拟计算对指导磁选态铯束管束光学的设计有较大帮助。  相似文献   
995.
阵风发生器流场特性分析与试验验证   总被引:2,自引:0,他引:2  
为了有效安排试验以及进行数据分析,需要事先获知阵风发生器扰动流场特性.基于某型叶片阵风发生装置,对影响阵风强度及其分布形态的各种因素进行了深入细致的讨论,重点分析了叶片摆角幅值、振荡频率、来流风速以及叶片侧向间距的作用.数值模拟结果显示:上述敏感参数不同程度地影响了中心线各点阵风幅值.侧向阵风速度幅值在叶片下游各截面具有相似的分布形态,且在小攻角范围与叶片摆角幅值保持线性变化.因此选定来流风速和振荡频率后,调节叶片摆角幅值较易获得期望的阵风强度.风洞试验表明:阵风发生器特性分析具有实用价值.  相似文献   
996.
面向流场计算的 PVM 并行程序设计研究   总被引:2,自引:0,他引:2  
针对流场计算的特点,提出了分布共享变量思想和异-同步并行算法,采用SPMD的编程模式在并行虚拟机(PVM)上初步实现了流场并行计算。  相似文献   
997.
本论述了对大弯度可控扩散叶型叶栅三维流场进行的试验研究情况,试验中利用小型五孔探针测量了栅后两个截面全叶展的气流参数。在叶片表面沿展向开4排孔测量了不同叶高处表面压力分布,并对端壁进行了流动显示,通过试验了解了叶栅三维流动和通道涡的情况以及叶型负荷、叶栅损失与气流转折角的展向分布规律,此项工作的目的是为研究第二代可控扩散叶型作技术储备。  相似文献   
998.
建立了反映短环形燃烧室掺混段壁面冷却空气对出口径向温度分布系数影响分析模型 ,导出了冷却空气量和径向温度分布系数的定量关系式 ,分析了影响规律。利用本文模型及计算方法 ,可由壁面冷却初步设计确定的掺混段壁面冷却空气量估算径向温度分布系数 ,或从满足径向温度分布系数指标的角度选取掺混段壁面冷却空气量。  相似文献   
999.
介绍了计算三维两相湍流燃烧流动的方法和所采用的理论公式,以及采用物理过程的模型。给出了在处理场问题和边界问题时的一些具体方法。用柱坐标系,正交交错网格,台阶壁模拟,SIMPLE算法步骤计算了三维两相反应流的短环燃烧室在不同工况下的速度场、温度场、浓度分布等,并与全环燃烧室试验数据作了对比,计算与试验结果比较一致。  相似文献   
1000.
高雷诺数时串列双圆柱平均压力的实验研究   总被引:6,自引:0,他引:6  
通过风洞实验给出了二维串列双圆柱在高雷诺数时的平均压力分布,实验在低湍流度的均匀流中进行,模型表面光滑。实验结果发现;在亚临界雷诺数时串列双圆柱临是距时有一些新的现象。在超临界雷诺数时串列双圆柱的平均夺力分布显示出与亚临界雷诺数时截然不同的特性。就总体而言,超临界雷诺数时前后柱间的相互干扰要比亚临界时小得多。  相似文献   
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