全文获取类型
收费全文 | 512篇 |
免费 | 224篇 |
国内免费 | 98篇 |
专业分类
航空 | 427篇 |
航天技术 | 174篇 |
综合类 | 66篇 |
航天 | 167篇 |
出版年
2024年 | 3篇 |
2023年 | 21篇 |
2022年 | 35篇 |
2021年 | 38篇 |
2020年 | 35篇 |
2019年 | 41篇 |
2018年 | 38篇 |
2017年 | 37篇 |
2016年 | 35篇 |
2015年 | 28篇 |
2014年 | 25篇 |
2013年 | 40篇 |
2012年 | 42篇 |
2011年 | 46篇 |
2010年 | 35篇 |
2009年 | 48篇 |
2008年 | 35篇 |
2007年 | 29篇 |
2006年 | 29篇 |
2005年 | 16篇 |
2004年 | 21篇 |
2003年 | 12篇 |
2002年 | 14篇 |
2001年 | 15篇 |
2000年 | 13篇 |
1999年 | 13篇 |
1998年 | 10篇 |
1997年 | 13篇 |
1996年 | 9篇 |
1995年 | 20篇 |
1994年 | 5篇 |
1993年 | 5篇 |
1992年 | 2篇 |
1991年 | 8篇 |
1990年 | 7篇 |
1989年 | 9篇 |
1988年 | 2篇 |
排序方式: 共有834条查询结果,搜索用时 15 毫秒
31.
对等离子体诱导流场特性进行研究,有利于解决双稳态非对称分离涡带来的连续比例控制困难的问题。在封闭光学玻璃箱体内,应用介质阻挡放电等离子体对20°顶角圆锥附近静止大气进行了定常和脉冲循环控制,对等离子体诱导的圆锥截面绕流速度场进行了二维PIV测量,对定常控制和脉冲循环控制下最大绕流速度及最大轴向涡量进行了比较分析。实验结果表明:相对于定常控制模式,脉冲循环控制下沿垂直于圆锥截面对称面径线分布的时间平均切向速度和轴向涡量范围较广;在脉冲循环控制下,动量传递的主要表现在离散涡的形成而不是气流的加速。 相似文献
32.
大迎角分离流场在等离子体控制下的特性研究 总被引:2,自引:0,他引:2
设计了一种新型的大迎角主动流动控制方法。采用圆锥-圆柱组合体模拟飞行器前体,在靠近圆锥尖端处镶嵌了一对马蹄形单电极介质阻挡放电(single_Dielectric Barrier Discharge SDBD)等离子体激励器,通过风洞实验研究了等离子体激励器在不同状态下对大迎角模型前体的非对称气动载荷的控制作用。实验结果表明,通过控制等离子体激励器的开闭可以使得圆锥-圆柱组合体在大迎角下出现的侧力改变方向。还对通过调节单侧等离子体激励器的激励电压实现圆锥前体侧力系数在正负极值间连续变化的可能性进行了初步的实验探索。 相似文献
33.
34.
35.
磁激等离子体超声速气流的瞬态加速系统及其实验研究 总被引:2,自引:0,他引:2
研制了基于激波风洞的热电离系统,设计了马赫数Ma=1.5的喷管和分段法拉第型实验段,并选用了合理的磁场及电场方案。采用氦气驱动氩气模式,通过在激波管低压段注入电离种子K2CO3粉末实现气流的热电离;压缩后的高温氩气启动喷管,以瞬态超声速导电流体形式通过实验段。实验结果表明:当激波管高压段压力为1.1 MPa、低压段压力为500 Pa时,喷管出口的超声速导电气流温度约为4 185.91 K,压力约为0.037 MPa;当电容电压为400 V、磁感应强度为1.0 T时,由实验段中间位置电极的放电特性可以估算出气流电导率约为78.1 S/m,单对电极输入功率约为9.46 kW;用感应电压法对加速效果进行初步评估,出口气流速度增加了29.3%,电效率为26.1%。 相似文献
36.
随着飞机和发动机设计性能要求的不断提高,流体的主动控制变得越来越重要,并显出不可替代的作用。流体主动控制方式通过小尺度、局部的能量注入,特别是通过对临界点附近的控制来改变全场的流动结构,并且能够对复杂的动态系统进行精确的相位控制,所以在近年的流动控制领域变得非常活跃。本文对合成射流、等离子体、电磁体积力这些主动控制方法及其机制进行了详细的介绍,并得出结论:相对于被动控制方式,主动控制方式具有明显的优势。 相似文献
37.
本文采用销盘式磨损试验机研究了等离子喷涂Cr_2O_3涂层在无润滑的室温条件下,相对于棕刚玉砂布的摩擦磨损性能。通过测量涂层磨损失重,评估了涂层的耐磨特性。实验结果表明,Cr_2O_3涂层的磨损率随Al_2O_3磨粒尺寸及载荷的增大而增大。经过分析涂层磨损表面的SEM照片,发现Cr_2O_3涂层的磨损机制主要为脆性微观刨削及扁平化喷涂颗粒的界面脱粘。这说明涂层的耐磨性与扁平化喷涂颗粒之间的粘结强度密切相关。 相似文献
38.
39.
40.