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341.
应用相位多普勒粒子分析仪 (PDPA)对含潜入喷管、通道为矩形的固体火箭发动机冷流模型内流场进行测量 ,研究了雷诺数和背壁空腔形状对背壁区流场的影响。结果表明 ,随着雷诺数增大气流分离点向下游移动 ,回流速度增大 ,椭圆形后封头、直线形喷管背壁构成的背壁区回流速度比圆形后封头、台阶形喷管背壁大。对于潜入深度大的喷管 ,气流在燃烧室壁面分离 ,背壁区形成强旋涡 ;而潜入深度小的喷管 ,分离点会后移至后封头上 ,在背壁区后部形成弱旋涡。  相似文献   
342.
赵坚行  周琳 《推进技术》2001,22(4):295-298
采用有限元法数值模拟带二次流可调收-扩喷管内外跨声速和超声速流场,在计算中采用四边形等参元确定位移函数,利用加权余量法中的Galerkin法建立有限元方程,数值研究三种型式喷管和四种飞行工况下尾喷管内外流场。计算结果与实验数据符合较好,说明可用此数值模拟技术帮助开展实验研究,进行尾喷管优化设计。  相似文献   
343.
喷管台阶形壳体粘接面脱粘超声探伤研究   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
研制了一种小角度超声纵波特种斜探头,用于台阶形金属/非金属异形复合构件粘接界面的检测,选择了探头材质,计算了入射倾角,建立了伤方法及判伤标准,并在对比试块及实际产品上进行了检测,证明了该探头及方法适用于该特定形状产品的探伤,并对类似异种形面产品的探伤有参考意义。  相似文献   
344.
塞式喷管流场数值模拟   总被引:5,自引:2,他引:5       下载免费PDF全文
郭正  刘君  瞿章华 《推进技术》2000,21(4):24-26
采用NND2M差分格式,从考虑к-ε湍流模型的理想气体三维薄层近似N-S方程出发,对塞式喷管内外流场进行了数值模拟。计算结果与国外文献十分一致。通过流场分析,对塞式喷管流动机理有了清楚的认识。计算表明NND2M差分格式及相应计算软件适合于模拟复杂喷流流场,可用于塞式喷管发动机的研究。  相似文献   
345.
塞式喷管模拟实验及数据采集系统   总被引:2,自引:1,他引:2  
为了了解塞式喷管性能,采用固体推进剂对塞式喷管单元发动机进行了模拟实验。重点介绍了塞式喷管单元发动机模拟实验的实验系统和高精度测量系统以及数据采集软件。同时,简单说明了数据处理的方法。最后给出了典型的实验结果,该结果对塞式喷管的设计、理论研究以及数值计算有重要的参考价值。  相似文献   
346.
影响喷管流动分离的因素   总被引:1,自引:0,他引:1  
应用 Beam- Warming近似因式分解方法差分求解薄层 N- S方程 ,对某型发动机在多种工况下的分离流场进行计算。结果表明 ,燃烧室总压与环境压强的比值控制分离点位置 ;对于相同的喷管扩张段型面 ,喷管面积比对分离位置的影响小 ;扩张段较长的喷管分离点面积比较小  相似文献   
347.
固体火箭发动机材料现状和前景展望   总被引:11,自引:5,他引:11  
介绍当今导弹和航天用固体火箭发动机主要构件燃烧室绝热壳体和喷管材料应用现状,讨论了该领域金属材料、聚合物基复合材料、碳基和陶瓷基复合材料的技术发展趋势和应用前景。  相似文献   
348.
可压稀相两相流场的数值模拟   总被引:5,自引:5,他引:5       下载免费PDF全文
曾卓雄  姜培正 《推进技术》2002,23(2):154-157
针对可压两相流动,在阻力系数中考虑了可压缩性及颗粒聚积所造成的影响,用TVD格式对沙层,平板及JPL喷管内的气固稀相两相流进行了数值模拟,所获结果和已有的实验数据及有关文献吻合很好,在JPL喷管中,随着质量分数的增加,由于气体和颗粒间的相互作用逐渐增强,气相的温度增大,马赫数减小,但压力变化很小,而随着颗粒直径的增加,气相轴线上的温度减小。  相似文献   
349.
固体火箭发动机熔渣沉积数值模拟   总被引:2,自引:2,他引:2       下载免费PDF全文
向红军  方国尧 《推进技术》2002,23(5):366-369,374
为了探求熔渣沉积的机理,采用欧拉-拉格朗日丽相方法模拟带潜入喷管的固体火箭发动机两相内流场。通过对发动机工作后期六个时刻的两相流动与粒子轨迹计算,得到了三种Al2O3重附着率(0.2,0.4,0.6)下的潜入喷管背壁熔渣沉积总量分别为0.14%,0.48%和0.91%。提出了减少熔渣沉积的一些途径。  相似文献   
350.
流体注入的轴对称矢量喷管三维流场计算   总被引:8,自引:1,他引:8       下载免费PDF全文
采用Roe通量差分分裂格式对基于流体注入控制的轴对称矢量喷管内流场进行了数值模拟。流体注入的位置分别为前孔和后孔,注气压强比为0.75~2.0,注气流量比为2.5%~10.0%,矢量角变化范围为2.8°~7.8°。计算结果表明:随着注气流量和注气压强增加,流体注入所产生的喷管矢量角相应增加;注气位置对喷管矢量角影响较大,注气位置靠近喷管尾沿(后孔注气)比注气位置靠近喷管喉部(前孔注气)所产生的矢量角明显增大。  相似文献   
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