全文获取类型
收费全文 | 1041篇 |
免费 | 103篇 |
国内免费 | 211篇 |
专业分类
航空 | 762篇 |
航天技术 | 331篇 |
综合类 | 178篇 |
航天 | 84篇 |
出版年
2024年 | 2篇 |
2023年 | 18篇 |
2022年 | 24篇 |
2021年 | 46篇 |
2020年 | 32篇 |
2019年 | 36篇 |
2018年 | 53篇 |
2017年 | 34篇 |
2016年 | 37篇 |
2015年 | 43篇 |
2014年 | 63篇 |
2013年 | 70篇 |
2012年 | 72篇 |
2011年 | 66篇 |
2010年 | 54篇 |
2009年 | 76篇 |
2008年 | 64篇 |
2007年 | 53篇 |
2006年 | 36篇 |
2005年 | 53篇 |
2004年 | 19篇 |
2003年 | 48篇 |
2002年 | 27篇 |
2001年 | 23篇 |
2000年 | 27篇 |
1999年 | 28篇 |
1998年 | 22篇 |
1997年 | 33篇 |
1996年 | 37篇 |
1995年 | 22篇 |
1994年 | 25篇 |
1993年 | 48篇 |
1992年 | 21篇 |
1991年 | 11篇 |
1990年 | 14篇 |
1989年 | 7篇 |
1988年 | 8篇 |
1986年 | 2篇 |
1984年 | 1篇 |
排序方式: 共有1355条查询结果,搜索用时 234 毫秒
901.
902.
903.
904.
利用武汉流星雷达2002年2月20日至2003年11月10日的观测数据,研究了武汉上空中间层-低热层(MLT)中的准16日波,即周期范围在12—20天的行星波。分析结果表明,16日波的纬向成分通常比经向成分要强.(1)在2002年和2003年,波振幅最强都出现在当年的秋季(约9月10日—10月10日).Lomb-Scargle(L-S)谱分析得到振幅最大值约为16m/s.2002年夏季出现了同年次最强的波动,但2003年没有发现这一现象.两年的冬季都没有出现强的16日波.(2)2002年,在86—98km处波动较强,最大振幅(约16m/s)出现在90km、94km处,而2003年低高度的波动要比较高高度的波动强.武汉上空MLT中,秋季的16日波是能量上传的波动,即它的源在较低的大气层.2002年夏季的波动的能量是下行的,波源可能在南半球. 相似文献
905.
由于很大一部分来自激波上游的粒子被激波面所反射,因此在准平行无碰撞激波的上游存在着等离子体束流.通过一维混合模拟方法,计算了束流密度较小(nb/n0=0.02)和较大(nb/n0=0.2)两种不同情形下的等离子体束流不稳定性.结果表明,在束流密度较小时,束流激发的主要是平行于背景磁场方向传播的右旋波,此波动只能对束流粒子产生影响,包括减速和加热.在束流密度较大时,束流可同时激发平行和反平行于背景磁场方向传播的右旋波,除能对束流粒子产生影响外,还可通过非共振作用加速和加热背景粒子.文中对准平行无碰撞激波耗散机制的影响也进行了讨论。 相似文献
906.
907.
本文利用NIMBUS-7SAMS资料分析了东经100度子午线上的两个站点(67.5°N和42.5°N)在10mb和0.0827mb高度上从1978年底至1982年间的大气温度,获得几年的平流层冬季增温结果.在1978/1979年和1981年初的冬季,高纬站点几天内出现的平流层增温最大幅度可达65K.对平流层增温的谱分析结果指出,在高纬冬季平流层有很强的16天、32夭、21天周期的行星波。中纬冬季平流层增温幅度较小,约为20K.中纬的中间层高度上整年存在有5天、8天和16天的行星波。分析研究、南、北半球不同纬度的温度随经度的分布,得出高纬冬季平流层、中间层大气温度随经度有明显的变化。波数1和波数2的波有大的幅度(主要是波数1),从高纬到低纬,波幅逐渐减小在冬季的平流层和中间层大气中,波数1和波数2的行星波在短期内可强烈增强,引起平流层冬季增温。 相似文献
908.
以具有压力分裂形式的简化N S方程为控制方程,数值模拟了超音速来流条件下的激波 边界层干扰被动控制(passivecontrolofshock boundarylayerinteraction)。模拟是以预先给定激波前吹气和激波后吸气的流量来实现的。为了定性地确定吹气或吸气对激波 边界层干扰的影响,首先计算了单独吹气和单独吸气两种情况。数值计算时采用了多重扫描法对控制方程差分离散,以反映亚音速区压力对流场的椭圆性影响。 相似文献
909.
圆形出口内转式进气道流动特征 总被引:6,自引:1,他引:5
采用数值仿真的方法研究了内转式进气道的流动特征。研究表明:设计状态在近壁面唇罩激波诱发了二次流,进而发展形成流向涡,造成低能流堆积,隔离段出口流场分布不均,消弱了进气道的抗反压能力。有攻角条件下,口面激波偏离唇罩前缘,激波形态发生改变,激波波面中部展向具有准二维特性,压缩面两侧气流压缩变弱,激波层变薄,出现局部膨胀区;有攻角条件下的无黏流场,在进气道压缩段形成三维流向涡,该流向涡促进高能高速气流向壁面迁移,改善了黏性条件下隔离段出口流场的均匀度。 相似文献
910.