全文获取类型
收费全文 | 1977篇 |
免费 | 559篇 |
国内免费 | 393篇 |
专业分类
航空 | 1971篇 |
航天技术 | 197篇 |
综合类 | 404篇 |
航天 | 357篇 |
出版年
2024年 | 23篇 |
2023年 | 84篇 |
2022年 | 124篇 |
2021年 | 92篇 |
2020年 | 142篇 |
2019年 | 117篇 |
2018年 | 95篇 |
2017年 | 106篇 |
2016年 | 159篇 |
2015年 | 165篇 |
2014年 | 159篇 |
2013年 | 139篇 |
2012年 | 173篇 |
2011年 | 137篇 |
2010年 | 118篇 |
2009年 | 146篇 |
2008年 | 106篇 |
2007年 | 80篇 |
2006年 | 65篇 |
2005年 | 49篇 |
2004年 | 41篇 |
2003年 | 31篇 |
2002年 | 37篇 |
2001年 | 37篇 |
2000年 | 34篇 |
1999年 | 38篇 |
1998年 | 49篇 |
1997年 | 48篇 |
1996年 | 43篇 |
1995年 | 37篇 |
1994年 | 40篇 |
1993年 | 33篇 |
1992年 | 39篇 |
1991年 | 46篇 |
1990年 | 44篇 |
1989年 | 32篇 |
1988年 | 16篇 |
1987年 | 2篇 |
1985年 | 2篇 |
1982年 | 1篇 |
排序方式: 共有2929条查询结果,搜索用时 18 毫秒
181.
182.
发展高超声速武器是2010年的一个热点2010年,世界武器装备发展的一个热点是所谓的高超声速武器。高超声速飞行是指飞行器的飞行马赫数大于5的飞行。美国发展以超声速燃烧冲压发动机为核心的高超声速技术,自上世纪50年代末开始,已经50多年了。在这过程中,它的发展态势一直是时高时低,不大顺利。其困难之处,就在于超燃冲压发动机的工作,就像要在12级飓风中点燃一支蜡烛一样困难。2010年5月26日,美国空军研制的高超声速巡航导弹的验证飞行器X-51A进行了飞行试验。媒体的广泛报导,将 相似文献
183.
184.
用铂膜电阻温度计测量了前向台阶诱导激波与湍流边界层相互作用流场中的表面热流率脉动。试验条件是:自由流马赫数为7.8,单位长度雷诺数为3.5×10~7米~(-1)。给出相互作用区平均热流率和脉动热流率分布。结果表明:在激波诱导的高超音速湍流分离流中,激波结构是不稳定的,产生一个间歇区域。在间歇区中,表面平均热流率由未扰动湍流边界层的热流信号和低频高幅热流脉动迭加而成,出现一个极大值。相互作用愈强,愈大,间歇区域愈长。 相似文献
185.
186.
对称翼型近场尾流及后缘边界层流动特性的试验研究 总被引:4,自引:1,他引:4
本文简述了用热线风速仪测量“NACA 63-012”对称翼型近场尾流及后缘边界层流动特性,讨论了流场的时均特性及雷诺应力等湍流量的分布特性,提出了无因次速度分布的半经验公式、相关参数及相关曲线解析式,并得出了几点重要结论。 相似文献
187.
本文采用MacCormack两步显式格式,用有限体积法求解了二元跨声速欧拉流。推导了物面边界条件,采用了特征远场边界条件及远场环量修正。利用保角变换方法生成O型贴体网格,并修改得到了一种在激波处局部加密的半自适应贴体网格。采用多重网格及焓阻尼加速收敛技术计算了NACA0012翼型的跨声速气动特性,得到了十分满意的收敛过程和计算结果。 相似文献
188.
化学非平衡边界层绕流计算 总被引:1,自引:0,他引:1
本文介绍用化学非平衡边界层方程组,数值计算高超声速钝头体绕流流场、组元浓度和电子密度分布情况。计算中考虑了电离空气的七种主要成分以及相互间的化学反应,比较了变熵、普朗特数及Lewis数的影响,讨论了完全催化壁和非催化壁两种情况,计算结果与文献及试验进行了比较,结果令人满意。 相似文献
189.
190.
姜贵庆%张学军%王淑华%艾邦成%俞继军 《宇航材料工艺》2007,37(4):8-11
在分析尖化前缘热环境特性的基础上,给出了尖化前缘相应的热结构特性的计算和分析,分析结果表明:尖化前缘热流密度在2~3个自由程内下降到原来的1/3,而表面温度仅有10%的下降;高热导率的防热材料可降低前缘的最高表面温度,对非烧蚀热防护十分有利,它还可提高后部的表面温度,增加辐射散热的力度,这是非烧蚀热防护的重要机制. 相似文献