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911.
本文在混合网格基础上用多重网格法求解了紊流N-S方程。混合网格是由在物面附近采用的柱状网格与其他区域则采用的非结构网格组成。方程的求解采用Jamson的有限体积法,紊流模型采用两层Baldwin-Lomax代数紊流模型。用多重网格法来加速解的收敛。数值算例表明,用混合网格及多重网格法来求解紊流Navier-Stokes是非常有效的。 相似文献
912.
双斜喷管固体火箭发动机流动特性数值模拟 总被引:3,自引:1,他引:3
应用计算流体力学软件PHOENICS从二维湍流N S方程出发 ,对有 /无斜切的双喷管固体火箭发动机内流场进行了数值模拟。研究表明 ,对无斜切模型的喷管偏转角从 15°变化到 3 0° ,轴向推力损失约达 10 %。有斜切模型的喷管形状不对称 ,内流在出口处产生的扰动在较长一侧喷管壁反射 ,出现激波现象 ,引起流动的变化。 相似文献
913.
914.
在微幅简谐振荡的假设下,对计算平面内非定常N-S方程进行了线化,并在MacCormark于1980年提出的半隐格式的基础上,发展了一种适用于求解计算平面内线化N-S方程的差分格式,用该差分格式求解计算平面内的线化N-S方程时,可以避免求解五对角方程,且时间步长可以取得较大,计算效率高。 相似文献
915.
十、银河系的旋转速度
看不见的物质——“暗物质”如何分布?
我们由银河系中看得见的恒星分布情形类推,求出银河系的旋转速度可以发现内恻的旋转速度比外侧快,但是经由观测却发现,银河系内侧与外侧的旋转速度大致相同。要解释银河系内侧与外侧旋转速度大致相同,我们必须考虑:银河系中除了恒星气体等看得见的物质以外,还有质量高达这些物质全体质量10倍以上的看不见物质——“暗物质”这些看不见物质的原形是什么呢?它们在银河系中如何分布? 相似文献
916.
旋转条件下固体火箭发动机三维内流场数值模拟 总被引:1,自引:0,他引:1
基于颗粒轨道模型,通过运动方程加入过载加速度的方式建立了旋转条件下固体火箭发动机内三维两相流的数值模型,并利用该模型研究了不同的旋转加速度对固体火箭发动机中粒子运动轨迹以及聚集浓度的影响。结果表明,随着发动机旋转速度的增大,粒子的聚集带逐渐向壁面附近扩散,在发动机的轴向附近形成一个无粒子区域,旋转速度越大,无粒子区域越大;当旋转速度增加到一定值,粒子的聚集带向外扩散至壁面上,在前封头附近的壁面上形成一条与发动机母线成一定夹角的高浓度聚集带。 相似文献
917.
918.
为研究局部进气条件下ATR涡轮内的流动特性,对局部进气涡轮进行定常和非定常数值模拟.定常计算采用冻结转子方法,改变动叶与静叶的周向相对位置研究涡轮内流场特征;改变进气扇区布局、进口参数和局部进气度,研究其对涡轮性能的影响.研究结果表明,对于给定局部进气度,进气扇区整体布局时,涡轮性能的优越性最大;在局部进气ATR涡轮的设计中,需要综合考虑流量、效率和功率3个因素来决定局部进气度.不同位置定常流动结果的平均值与非定常流动的时均值存在差异,非定常计算更好地展示了静叶尾迹和流动积累效应的影响,因而更加可靠. 相似文献
919.
基于DDB的二维/轴对称三波交汇流场数值模拟 总被引:1,自引:0,他引:1
采用运动间断边界拟合算法,在运动网格下求解二维与轴对称欧拉方程组,对脱体激波、锥面波、三波交汇等多种稳态波系进行数值模拟,精确得到了多种典型激波形状、波后流场及波系结构。本文提出的运动间断边界拟合算法,系基于经典计算流体力学方法、R-H运动间断条件、运动边界条件和Delaunay背景网格技术,由指定的网格块边界拟合待求激波,并以网格分块方式解决多道波相交问题。通过引入轴对称形式欧拉方程组,直接将此算法推广至轴对称流动领域,并精确拟合了锥面波相交问题。算法精度高,易于在CFD程序基础上实现,可用于超声速飞行器进气道压缩面、唇口设计以及乘波体设计。 相似文献
920.
子弹对弹舱内压力分布特性影响实验研究 总被引:1,自引:0,他引:1
介绍了所设计的子弹-母弹气动干扰风洞实验研究方案的特点及实验装置,利用该装置进行了子弹对弹舱内压力分布影响的实验。实验结果表明:单独母弹弹舱内压力分布符合过渡式空腔流动规律,即在前端面后的区域为流动分离所形成的低压区(Cp<0),经Cp=0点过渡到Cp>0的区域;后端面对弹舱内流动起阻滞作用,在后端面左右拐角处存在流动缓慢的"死水区";母弹攻角对弹舱内的流动影响显著,正攻角起压缩作用,使前端面后的流动分离区内Cp>0降低,使分离区的纵向范围缩小,使Cp>0区域内的Cp值增大,负攻角起膨胀作用;子弹对母弹弹舱内的流动起压缩作用,当子弹为正攻角时,子弹对弹舱内流动的压缩作用降低。 相似文献