进气旋流对推力喷管性影响的研究

介绍了模拟近代大涵道比发动机排气状况的旋流模型,和在喷管落压比1.2到6.5范围内,进气旋流对轴对称喷管,矩形收-扩喷管,楔形二元喷管,和单边膨胀斜板形喷管等性能和射流流态影响等的一些实验结果。实验数据指出:进气旋流可使喷管出口射流柱中的旋涡加强,射流与外界气流间的混合区扩大,中心核心流区缩小,但它对轴对称喷管出口流态的影响很小。进气旋流同时对喷管推力系数和流量系数均起不利影响,增大进气旋流角度会使喷管推力系数和流量都下降,特别是当旋流角超过某一“临界”值后二者降低很急剧,并且二元喷管降低的程度比轴对称喷管更严重,因之在具体应用情况中,保留多大发动机的旋流,要针对具体情况综合考虑各种因素来选定。     

小涡喷发动机排气温度传感器及温度信号放大器的研制

该温度传感器采用直径Ф１，５ｍｍ的碰地型铠装热电偶作测温元件，其金属外套管由高温合金ＧＨ３０制造。这种铠装热电偶短时工作上限为９００℃，长期工作上限为８００℃，时间常数小于０．３ｓ，能经受发动机振动和高温气动力的作用而可靠地工作。信号放大器采用差动输入式，可与碰地型的热电偶输出信号相配工作，放大器抗干扰能力强，结构紧凑，电气性能好。该系统经飞行试验证明，性能稳定，工作可靠。     

凹腔结构对超声速燃烧室中横向燃料喷流流动与燃烧的影响

在超声速燃烧室的壁面上安装具有不同长深比、深度以及后壁倾角的凹腔,在凹腔上游壁面横向喷注燃料射流。分别利用掺有丙酮蒸气的氦气和氢气模拟不燃烧和燃烧两种情况下的横向燃料喷流,利用平面激光诱导荧光技术分别对流场中不同截面上的丙酮和氢氧基进行成像,同时对不燃烧情况下的喷流流场进行了数值仿真。研究发现:凹腔结构主要通过影响由凹腔后壁高压区向凹腔前壁传播高压扰动的行为来影响凹腔内部的静压分布,从而影响燃料的流动过程;凹腔长深比减小、深度或后壁倾角增大都有助于高压扰动的前传,导致燃料不易向凹腔内部偏转以及进入凹腔的燃料质量减少;凹腔长深比和深度的增加可增大凹腔内低速回流区的范围,有助于增强凹腔内部的燃烧以及火焰稳定能力;凹腔后壁倾角对燃料燃烧的影响不显著。     

基于互相关技术的声波飞行时间测量系统的设计与实现

根据声学法测量温度场的需要，研制了基于互相关技术的声波飞行时间测量系统。文中阐述了声学测温原理，详细说明了该系统的设计与实现过程。利用该测量装置的软、硬件设计，能够较好地实现声波飞行时间的准确测量。实验结果表明该测量系统性能稳定，能满足声波飞行时间测量系统的要求。文中给出了声波飞行时间测量装置的系统框图和装置图。     

紊流火焰温度和浓度的激光喇曼光谱测量

 激光多普勒测速仪的出现使紊流速度场的准确测量变成了现实，紊流火焰温度分布和浓度分布等标量的测试研究成了国内外燃烧研究工作者极为感兴趣的课题。阐述作者在德国宇航院燃烧物理化学研究所采用激光自发喇曼散射法（ＬａｓｅｒＳｐｏｎｔａｎｅｏｕｓＲａｍａｎＳｃａｔｔｅｒｉｎｇ）所进行的紊流扩散火焰实验研究工作，其测试结果与采用紊流雷诺应力模型的数值模拟结果十分吻合     

高焓超声速载气的产生

为确保氢和氧稳定、完全地燃烧，采用临界喷管控制氢氧的质量流率，以及同轴环向的预混方向。实验结果表明：改变氢氧质量流率或尾喷管临界截面积可调节燃气总压，建成结构简单且造价低廉的高焓水蒸汽发生器。     

正极粉中钙含量的测试技术

提出了一种N2O-C2H2火焰原子吸收光谱法测试热电池正极粉中钙含量。并对样品消化处理条件和干扰因素进行了综合考虑。该方法具有很好的灵敏度、很好的重现性、同时具有方法步骤简单,操作容易掌握,干扰少等特点。测试样品钙含量,相对标准偏差均小于1.0%(n=10),标准加入回收率均在97.0%~102.0%(n=6)范围。达到了实验室的仪器分析质量与测试技术质量控制要求。     

紧凑喷射下钝体回流区内当量比影响因素数值研究

针对先进加力燃烧室火焰稳定器采用的紧凑喷射模式,以包含一个钝体稳定器的矩形模型件为研究对象,数值研究了加力条件下来流温度和速度以及喷口直径、喷射距离、钝体宽度对钝体稳定器后回流区局部当量比的影响。结果表明:提高来流温度、速度,扩大喷口直径,增加喷射距离或槽宽,都会增大钝体回流区内的当量比。最后,利用获得的数据建立了简单拟合函数,以预估紧凑喷射模式下回流区内的局部当量比。     

甲烷反扩散火焰光谱特性实验研究

为了研究层流甲烷反扩散火焰的光谱特性,采用光纤光谱仪对层流甲烷/空气反扩散火焰中发射谱线分别为314nm和430nm的激发态自由基OH*和CH*进行了光谱特性实验研究,分析了OH*,CH*辐射强度随空气喷嘴出口Re数的变化规律,及其沿反扩散火焰轴向与径向的分布特征。研究表明:甲烷反扩散火焰具有明显的内外双层结构,OH*和CH*辐射强度沿火焰轴向与径向均呈现先增后减的趋势。随着空气流量增大,OH*,CH*分布范围变大,并逐渐向火焰下游扩展。在距喷嘴出口5mm处出现OH*和CH*辐射强度峰值,且峰值的轴向位置不随空气流量增大而改变。