全文获取类型
收费全文 | 95篇 |
免费 | 0篇 |
国内免费 | 8篇 |
专业分类
航空 | 12篇 |
航天技术 | 82篇 |
航天 | 9篇 |
出版年
2013年 | 3篇 |
2012年 | 1篇 |
2011年 | 2篇 |
2010年 | 1篇 |
2008年 | 5篇 |
2007年 | 5篇 |
2006年 | 12篇 |
2005年 | 10篇 |
2004年 | 10篇 |
2003年 | 3篇 |
2002年 | 1篇 |
2001年 | 5篇 |
2000年 | 9篇 |
1999年 | 4篇 |
1998年 | 3篇 |
1997年 | 4篇 |
1996年 | 5篇 |
1995年 | 2篇 |
1994年 | 3篇 |
1993年 | 1篇 |
1991年 | 1篇 |
1990年 | 1篇 |
1989年 | 2篇 |
1988年 | 2篇 |
1987年 | 2篇 |
1985年 | 1篇 |
1984年 | 1篇 |
1983年 | 2篇 |
1982年 | 1篇 |
1981年 | 1篇 |
排序方式: 共有103条查询结果,搜索用时 15 毫秒
21.
共形微带天线间的互耦对微带天线阵的性能有重要影响,另一方面,为了防止对微带天线阵的自然的或人为的损害,需要在天线阵表面涂覆介质层或给其加上天线罩,因此在设计共形微带天线与阵列时也应当考虑覆盖层或天线罩的影响.利用严格的全波法分析和计算了介质覆盖、探针馈电的柱面共形微带天线单元间的互耦,给出了E面和H面互耦的数值结果,并讨论了柱面曲率半径和贴片间距对互耦的影响,给出了互耦随频率的变化关系,同时也研究了衬底介质和覆盖层对互耦的作用. 相似文献
22.
有限平面上圆口径辐射场的数值分析 总被引:1,自引:1,他引:0
计算由TE11模激励的圆波导末端开口所形成的圆口径天线的辐射场.首先利用等效原理和矩量法计算嵌在无限大金属板上圆口径的等效磁流分布,允许圆波导中有任意多个高次模式存在,利用傅里叶变换法求得其辐射方向图,然后把该辐射场作为有限接地板边缘的入射场,利用几何绕射理论(GTD)计算有限接地板对圆口径方向图的贡献,其中在焦散区及接近焦散区区域采用等效磁流法计算有限接地板的影响,给出计算公式及计算例子,部分结果得到了文献的验证. 相似文献
23.
24.
25.
26.
利用矩量法和几何绕射理论(GTD)分析计算多杯多模圆形辐射器的辐射场.辐射器中心波导为圆波导,由TE11模激励,带有若干个同轴杯.首先利用等效原理和矩量法计算嵌在无限大金属板上圆形辐射器的等效磁流分布,允许各波导区域中有任意多个高次模式存在,利用傅里叶变换法求得其辐射方向图,然后把该辐射场作为有限圆形接地板边缘的入射场,利用GTD计算圆接地板边缘对辐射器方向图的贡献.具体分析了三杯圆形辐射器的方向图,计算结果与实验结果吻合良好. 相似文献
27.
对具有二维周期性结构特点的大尺寸金属渐变体,首先采用矩量法计算渐变体单元的散射场,然后利用天线阵列技术求解整个渐变体的雷达散射截面RCS (Radar Cross Section),既保证一定的计算精度,又解决计算量大以及单元间耦合的难题.推导了相关的数学公式,在线极化平面波入射情况下,分别给出了单个和多个金属渐变角锥电磁散射截面的计算例子,计算结果与商用软件HFSS (High Frequency Structure Simulator)计算得到的结果相吻合,计算用时大大少于HFSS的计算时间,表明介绍的方法在工程运用上是可行的. 相似文献
28.
本文利用伽略金法分析了由宽边重合的矩形波导,通过公共壁上两个纵向窄缝隙耦合而形成的定向耦合器特性。基函数系和检验函数系分别取为三角函数。根据等效原理和边界连续条件,分别在两个缝隙上下口径上建立四个耦合的积分方程,待求口径上的切向电场。通过矩量法把积分方程变成矩阵方程,对矩阵中的元素(或内积)进行处理之后,利用计算机进行数值求解,求出口径切向场、散射场、耦合系数,方向性系数、隔离度和电压驻波比等参数。给出了标准X波段矩形波导(B J—100或WG16)定向耦合器参数随频率的变化关系。 相似文献
29.
由一个激励缝隙和两个寄生振子组成的天线——电磁元,能使E和H面方向图波瓣宽度接近相等,提高方向性系数,降低背向辐射,减小单元之间的耦合,有益于阵列设计。本文讨论了这种电磁复合偶极子的辐射,给出了波瓣宽度接近相同的天线结构参数,进行了数值计算和实验研究,结果两者吻合得较好。文中从等效网络的观点出发,分析、计算了耦合系数、激励电流、辐射导钠,绘成了曲线,给出了输入端电压驻波比VSWR随寄生振子长度变化的实验曲线。 相似文献
30.