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《中国民航飞行学院学报》2001,(1)
欧洲航空、防务及航天公司 (EADS)与英国宇航公司(BAESystems)宣布 ,新的空客公司已于 2 0 0 1年 2月底正式成立 (2 0 0 1年 1月 1日开始生效)。现在空客已成为一个一体化公司并开始运营。EADS将拥有空客 80 %的股份 ,英宇航将拥有 2 0 %的股份。新公司 1 999年形式合并营业额达 1 57亿欧元 ,在法国、德国、西班牙和英国雇有 40 0 0 0人。这两家股东现在已优化其工业组织 ,使其达到世界级水平 ,以更好为客户服务 ,迎接航空工业的挑战。空客公司在 2 0 0 0年创下飞机交付量记录 ,全年共交付了31 1架飞机 ,比 1 999年增长 1… 相似文献
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桂冰 《南京航空航天大学学报》1992,(4)
本文设计了求解Lyapunov矩阵方程的一种新方法。所考虑的矩阵方程是 AX—XB=C(1)其中A,B,C分别是m×m,n×n和m×n的已知矩阵。 该方法首先是将系数矩阵A,B初等相似约化为三对角矩阵,即存在可逆矩阵U,V,使U~(-1)AU=A,V~(-1)BV=B,其中A,B为三对角矩阵。然后设计了矩阵方程AY—YB=C的公式解法,分三步: 1)求f(λ)=det(λI—A)的λ各次幂的系数a_0,…,a_m; 2)计算sum from i=1 to m (A_(m-i)-CB~(m-i)),f(B); 3)求解Y。解方程AY—YB=C的方法称为THR算法。 最后经逆变换获得原矩阵方程(1)的解X。 求解矩阵方程(1)的方法称为R—THR算法。该方法的计算量约为m~3+4/3n~3+7m~2n+5nm~2+m~2。 本文给出了R—THR的串行计算的数值例子,并给出了THR算法的并行计算格式。最后通过几种数值方法的比较,表明该方法是可行的,也是有效的。 相似文献
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《南京航空航天大学学报》1987,(1)
1986年是贯彻“七五”计划的第一年。这一年里,在全国改革,创新的一片热潮声中,我院的科学研究工作持续深入发展,较好地完成了全年的计划,取得了多项重大科技成果。截止1987年1月底,已获知获得国家、航空工业部,江苏省和南京市科技进步奖的共19项,(详见表1)即: 国家教委科技进步奖2项(二等); 相似文献
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《中国民航飞行学院学报》2001,(1)
日本最大的两家航空公司宣布它们克服了燃油涨价和日元升值的双重压力 ,在今年财政上半季取得了强劲的利润增长。日本第一大航空公司———日航(JapanAirlines)和排名第二的全日空 (AllNipponAirways)所发表的利润报告都表明其重组措施已经取得了一定成效。尽管这两家航空公司都面对着不利的营运环境 ,利润还是有所增长。全日空的利润为 31 9亿日元 ,而上个财政年度全年净亏损为 1 52亿日元。日航净利润为 42 4亿日元。这两家航空公司都是通过重组来提高效益的 ,它们把一些低收益率的航线转交给那些管理成本较… 相似文献
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由Griffith脆性断裂基础理论引伸,导出了延性断裂理论,求得含有穿透裂纹或表面裂纹非加劲平板结构断裂强度新的表达式。与常用的线弹性断裂力学使用一个材料参数不同,在表达式中使用两个材料参数。本理论独特之处在于两个参数可以由单向拉伸的应力一应变曲线求出;并且,对常用的结构金属,在很宽的裂纹尺寸范围内,应力超过或者低于金属屈服应力下,理论结果和试验数据相当符合。 A—半椭园表面裂纹临界面积,(πac)/2,in~2。(吋~2) Au—在σ=σ_U下半椭园表面裂纹临界面积,in~2。(吋~2) A—埃,0.394×10~(-8)in。(吋) a—半椭园表面裂纹的深度,in。(吋) a_U—在σ=σ_U下半椭园表面裂纹的深度,in。(吋) 2C—穿透裂纹或表面裂纹的长度,in。(吋) 2C_U—在σ=σ_U下穿透裂纹或表面裂纹的长度,in。(吋) 2C_L—在σ=σ_L下穿透裂纹或表面裂纹的长度,in。(吋) E—拉伸时的杨氏模量,Psi(磅/吋~2) h—滑移带的有效高度,in。(吋) h_F—裂纹前缘变形区城的有效高度,in,(吋) h_U—裂纹前缘附近变形区域的有效高度,in。(吋) K_O—线弹性平面应力或混合型的断裂韧性,Psi in~(1/2)。(磅/吋~(3/2)) K_(1C)—线弹性平面应变断裂韧性,Psi in~(1/2)。(磅/吋~(3/2)) K_(TC)—具有中心穿透裂纹的薄板或平板的断裂靱性,Psi(in)~(1/(2 ω)(磅/吋~((3 2ω)/(2 ω)) K_(pC)—具有中心表面裂纹的薄板或平板的断裂靱性,Psi(in.)~(1/(2 ω)(磅/吋~((3 2ω)/(2 ω))) K—厚度参数 L_G—单向拉伸试验中所用的应变片长度,in。(吋) n—ε_(TP)之Ramberg—Osgood关系的指数 P—单位厚度塑性能吸收率,L bs/in。(磅/吋) T—产生单位面积新裂纹表面所消耗的能量,Lbs/in。(磅/吋) t—断裂试件厚度,in。(吋) t—单向拉伸试件厚度,in。(吋) t_o—平面应力断裂的最大厚度,in。(吋) U_E—可用于产生新裂纹表面的单位厚度弹性能,Lbs(磅) U_S—产生新裂纹表面时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_P—塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_F—裂纹前缘塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_(F1)—在σ=σ_U下,裂纹前缘塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_(F2)—在σ=σ_L下,裂纹前缘塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_U—裂纹前缘附近塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_(U1)—在σ=σ_U下,裂纹前缘附近塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) U_(U2)—在σ=σ_L下,裂纹前缘附近塑性变形时单位厚度所消耗的能量,Lbs(磅) W—试件宽度,in。(吋) W_F—在应力—应变曲线下面,从颈缩开始时的应变到σ_F的应变之间的塑性能密度, Psi(磅/吋~2) W_U—在应力—应变曲线下面,从σ_L的应变到颈缩开始时的应变之同的塑性能密度, Psi(磅/吋~2) β—厚度参数ε_L—在σ=σ_L下的单向拉伸应变ε_N—修正后的颈缩单向拉伸应变ε_U—颈缩开始(σ=0.995σ_U)时的单向拉伸应变ε_F—在σ=σ_F下的修正后的单向拉伸应变ε_F—在σ=σ_F下的平均单向拉伸应变(应变片长度内平均) ε_Y—在σ=σ_Y下的单向拉伸应变ε_(PL)—在σ=σ_L下的单向塑性应变ε_(PU)—在颈缩开始时的应力下的单向塑性应变ε_(PF)—断裂应力下的单向塑性应变ε_(TL)—在σ=σ_L下的单向真正拉伸应变ε_(TY)—在σ=σ_Y下的单向真正拉伸应变ε__(TU)—颈缩开始时的单向真正拉伸应变ε_(TF)—在σ=σ_F下的单向真正拉伸应变ε_(TP)—单向真正塑性拉伸应变ε_(TPU)—在σ=σ_L下的单向真正塑性拉伸应变ε_(TPY)—在σ=σ_Y下的单向真正塑性拉伸应变ε_(TPU)—颈缩开始时的单向真正塑性拉伸应变ε_(TPF)—在σ=σ_F下的单向真正塑性拉伸应变λ—裂纹形状因子μ—厚度参数ν—波松比σ—垂直于裂纹平面的总(毛)面积应力(单向拉伸应力),Psi(磅/吋~2) σ_L—相当于0.0005单向塑性应变的弹性极限拉仲应力,Psi(磅/吋~2) σ_Y—单向屈服拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_U—单向极限拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(UF)—从σ_U至σ_F的平均单向拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_F—单向断裂拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_T—单向真正拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(TY)—单向真正屈服拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(TU)—单向真正极限拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(TUF)—从σ_(T_U)至σ(TF)的平均真正单向拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(TL)—单向真正极限拉伸应力,Psi(磅/吋~2) σ_(TF)—单向真正断裂拉伸应力,Psi(磅/吋~2) φ—裂纹形状参数ω—断裂靱性参数 相似文献
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刘颖范 《南京航空航天大学学报》1992,(2)
通常所说的函数逼近,或者是在C—范数拓扑下连续函数的多项式逼近,或者是在L~p—范数拓扑下L~p函数的多项式逼近,或者是在Sobolev范数(‖·‖_(H~(m,p)(Ω)))拓扑下用C~∞(Ω)(或C~∞(Ω))对于Sobolev空间H~(m,p(Ω))的逼近。而对于有界L—可积函数的多项式a·e(即几乎处处)逼近,至今未见有任何文献。本文则借助于实变函数的性质与连续函数多项式逼近的技巧来处理这一工作,而文中的主要结果(即定理1—3)正反映了这一尚未有过的工作。确切地说,本文首先利用L—可测函数的重要定理,把L—可测函数转化为连续函数,使(用多项式)a·e逼近成为可能;而后,再对连续函数将广义Jackson算子逼近的已知结果与相应技巧应用上去,得到一系列刻划逼近程度(即逼近阶)的渐近估计。 相似文献
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朱世晉 《南京航空航天大学学报》1963,(1)
本文主要介绍直升机前飞时桨叶上气动力载荷的计算方法,以便为桨叶及其连接件的强度计算和动力试验提供各载荷数据。 首先,在第Ⅱ节用(2—1),(2—2),(2—7)式考虑近代通用的,外形有尖削和扭转,并有挥舞补偿的铰接浆叶的实际特点;又用动量定理和(?)流理论的简化结果综合表示出下洗流速度不均分的分布(2—11)式。此外还考虑进桨尖损失、反流区、气流分离区等有关因素。于是在第Ⅲ节中,根据叶素理论,导出了桨叶在挥舞面内的拉力载荷分布(3—2),有效攻角(3—10)及操纵轴垂直面内桨叶上阻力载荷算式(30—11)。为了将公式(3—2),(3—11)中出现的挥舞系数β_0、a_1、b_1、a_2、b_2及叶根安装角θ。预先算出,故又用达朗伯原理列出桨叶挥舞运动动力学方程,从而导出了计算这六个参量的方程组(3—3)→(3—8)。 因为全部计算错综复杂,所以第Ⅳ节中又建议了一条能从头到尾算出全部结果来的计算途径。文末附了一个实际算例。为了改善计算冗长的情况,全文在相应处还介绍了一些合理的简化假设和简化计算的方法。 相似文献
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国际航空运输协会在目前公布的"财务健康状况监测报告"中说,2008年全球航空业亏损高达80亿美元,比之前的预计超出30亿美元,它指出:由于经济衰退和航油套期保值亏损拖累全年业绩,仅去年第四季度亏损就"超出预期"40亿美元。 相似文献
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正"通用航空制造商协会(GAMA)的数据显示,在过去10年间,湾流累计向全球市场交付了近1200架公务机。2018年,全年新交付飞机121架。其中,湾流G650/ER累计交付量突破了300架。截至2019年上半年,湾流在全球的公务机机队继续扩大,产量从去年上半年的52架增长到今年同期的65架,表现依然十分强劲。"王者之路至尊之选在美国南部大西洋畔有一座二百多年历史的小城——乔治亚州的萨瓦纳,这里曾是美国南北战争时期著名的战略要镇,同时也是世界上第一架专门用于公务飞行的喷气公务机制造企业——湾流宇航的总部。 相似文献
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经济大环境不景气时,文化往往逆势而上。截止到今年9月底,全国电影票房已经超过70亿元,远高于去年全年总票房62亿元,这还没算上即将到来的年末大片风暴,尽管《阿凡达》、《盗梦空间》就占去了1/3的票房江山,但中国电影,确实正在迎来翻身的狂欢。反观国产电 相似文献
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许有信 《南京航空航天大学学报》1986,(4)
本文主要结果为下述定理。 定理:设x(uw)是矩形域上关于该矩形上均匀分割的二维双三次样条插值函数,且x(uw)满足条件(5),则x(uw)在矩形域R边界上的节点处的四阶混合偏导数有估计式: |S_(i,0)|≦|A[i,n—1]||ε_(n,0)| |B[i,n—2]||ε_(0,0)|=[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~i 4]/[0,-4,(-1)~2…(-1)~n 4]|ε_(n,0)| sum from h=i to n-2 (-1)~(k(k-2)-(i 1)(i-2))[0,-4,(-j)~2 4…(-1)~i 4]/[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~(k 1) 4][0,-4,(-1)~2 4,…,(-1)~(k 2)4] (-1)~(i(i 1)/2)/[0,-4,(-1)~2 4,…(-1)~n 4]|ε_(0,0)|其中等号成立的条件分别为: A[i,n—1] B[i,n—2] ε_(n0),ε_(00)>0 A[i,n—1] B[i,n—2] ε_(nm),ε_(0m)>0 其中 i=1,2,…,n—1. j=1,2 …,m—1. 相似文献
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利用简化的飞机模型,通过改变尾翼的迎角及展弦比,试图建立一种能加速自我消亡的尾流涡系统.该实验在拖曳水槽中进行,运用SPIV(体视粒子图像测速技术)系统进行测量,获得了一系列空间切面的2D/3C(二维/三分量)数据,给出了三种不同尾翼情况(两种有尾翼情况及一种无尾翼情况)下的SPIV观测结果,并将这几种情况作了对比. 相似文献