极区电离层不均匀结构与增亮极光薄层

磁层亚暴期间随着电子沉降到极区产生极光,一个磁层电场也投射到极区电离层,在电场会聚作用下形成不均匀离子薄层。本文解出稳态动力学平衡E_s层,并把它和反常的极光增亮薄层联系起来,与观测结果比较。      

极光西向涌浪的二维模式(线性部分)

极光西向涌浪(WTS)被定义为磁层亚暴开始的重要标志, 它是伴随带电粒子沉降过程在极光带电离层出现的特定的极光运动形态.本文给出了极光西向涌浪的二维动力学模式, 亚暴开始, 伴随粒子沉降在电离层产生离子密度梯度(电导率梯度), 在背景电场中激发出低频漂移波, 它的传播给出极光西向涌浪运动的主要特性.      

太阳风中低频离子静电孤波

本文给出在太阳风超声速流动条件下,离子静电孤波的传播特性,结果与Helios1,2卫星观测的静电离子噪声做了比较。离子声波扰动的非线性发展使太阳风等离子体呈规则的小尺度起伏,离子声波在马赫锥外传播,因此理论预言密度起伏不沿着太阳风速度方向,而是在横向方向.      

太阳风中动力论Alfven波的湍流普（a）朗道衰减

提出了一个太阳风中Ａｌｆｖｅｎ脉动湍流的新模式，动力论Ａｌｆｖｅｎ波和离子声波非解耦的新波模同，由太阳向外传播的各种波长的动力Ａｌｆｖｅｎ波的非线性相互作用推导出动力论Ａｌｆｖｅｎ脉动湍流功率谱Ｐｋ，在Ａｌｆｖｅｎ半径以外，Ｐｋ∞＾３／２而在Ａｌｆｖｅｎ半径以内，由太阳附近的Ｐｋ∞ｋ＾－１变化成Ｐｋ∞ｋ＾－３／２。     

太阳风中动力论Alfven波湍流谱(b)二次激发

根据行星际Alfven湍流是由动力论Alfven波集合形成的模型理论。将行星际Alfven湍流分为三个区域:湍流耗散区、二次激发区和湍流惯性区。并对各区湍流谱的特性分别给出解释。由动力论Alfven波的二次激发和衰减,解释了太阳风高速流质子温度高于电子的事实。      

磁化等离子体中斜传播的离子孤波

近几年卫星空间电场测量经常证认出局地非线性离子静电波,它们可能与极光粒子加速有直接关系。这些静电波被认为或者是离子声波模的演化,或者是静电离子逥旋波模的演化结果。本文研究了磁场中斜传播小振幅离子非线性波的演化,得到非线性Schrodinger方程。结果表明离子声孤波和离子迴旋孤波都是可能的。计算结果与卫星S(3-3)电场测量比较,可以很好说明部分测量结果。      

太阳风中的Alfven波耗散与电子和质子温度分布问题

根据动力论Alfven波耗散机制,详细计算了动力论Alfven波衰减的能量分配给质子和电子的比率.初步解释了高速太阳风中质子温度比电子温度高的事实,定性说明了r＜10R_s时电子快速冷却的原因.      

离子声波的Burgers-KdV方程

约化扰动法将非线性系统,化为单个的简单非线性方程被广泛地应用。它对耗散系统和色散系统都是很有效的,但是对于实际问题中既包含耗散又包含色散效应的非线性系统,直接应用这种方法遇到困难。本文研究了非不变的远方场情况,推广应用这种方法于等离子体离子声波扰动,推导出Burgers～KdV方程。并讨论了它的解。      

束流等离子体系统的离子声孤波

考虑热束流等离子体无碰撞地通过背景等离子体时, 由等离子体系统的流体方程组出发用递减扰动法推导了描写离子声孤波的Kortewegde-Vries方程.在弱束流的条件下, 四种离子声波模式中有两种分别对应慢孤波和快孤波.计算了两种孤波振幅对等离子体参量的依赖关系, 在某些参量配合下有可能得到大振幅的正孤波和负孤波.      

带有平行电场的Alfven激波样结构——极光粒子加速机制

动力Ａｌｆｖｅｎ波在邓散和反演耗散作用下,非线性化成类似激波样的结构,它携带的平行电场为极光粒子加速提供了新机制,Ｆｒｅｊａ卫星观测到相似的孤立Ａｌｆｖｅｎ结构。