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991.
L.I. Dorman O.A. Danilova N. Iucci M. Parisi N.G. Ptitsyna M.I. Tyasto G. Villoresi 《Advances in Space Research (includes Cospar's Information Bulletin, Space Research Today)》2008
In this paper we will report the results of the computation of cutoff rigidities of vertical and non-vertical incident cosmic ray particles. Non-vertical effective cutoff rigidities have been computed by tracing particle trajectories through the “real” geomagnetic magnetic field comprising the International Geomagnetic Reference Field model (IGRF95, IAGA Division 5 Working Group 8, 1996: Sabaka, T.J., Langel, R.A., Baldwin, R.T., Conrad, J.A. The geomagnetic field, 1900–1995, including the large scale fields from magnetospheric sources and NASA candidate models for the 1995 IGRF revision. J. Geomag. Geoelect. 49, 157–206, 1997.) and the Tsyganenko [Tsyganenko, N.A. A magnetospheric magnetic field model with a warped tail current sheet. Planet. Space Sci. 37, 5–20, 1989.] magnetosphere model. The computation have been done for the backward route (from Antarctica to Italy) of the Italian Antarctic ship survey 1996–1997, for geographic points corresponding to the daily average coordinates of the ship; for zenith angles 15°, 30°, 45° and 60°, and azimuth angles from 0° to 360° in steps of 45°. By means of the obtained non-vertical cutoffs the apparent cutoff rigidities have been calculated. The information on integral multiplicities of secondary neutrons detected by the neutron monitor in dependence of the zenith angle of incoming primary cosmic ray particles have also been used. This information is based on the theoretical calculations of meson-nuclear cascades of primary protons with different rigidities arriving to the Earth’s atmosphere at the zenith angles of 0°, 15°, 30°, 45°, 60° and 75°. The difference between the computed apparent and vertical cutoff rigidities reaches ∼1 GV at rigidities >7–8 GV. At rigidities of 10–16 GV, the difference between the apparent and vertical cutoff rigidities is larger than that obtained earlier by Clem et al. [Clem, J.M., Bieber, J.W., Duldig, M., Evenson, P., Hall, D., Humble, J.E. Contribution of obliquely incident particles to neutron monitor counting rate. J. Geophys. Res. 102, 26919–26926, 1997.] and Dorman et al. [Dorman, L.I., Villoresi, G., Iucci, N., Parisi, M., Tyasto, M.I., Danilova, O.A., Ptitsyna, N.G. Cosmic ray survey to Antarctica and coupling functions for neutron component near solar minimum (1996–1997), 3. Geomagnetic effects and coupling functions. J. Geophys. Res. 105, 21047–21056, 2000.]. 相似文献
992.
基于DSP和FPGA技术的细胞图像采集系统设计 总被引:1,自引:0,他引:1
细胞学研究领域中需要对大量细胞的生长情况进行长期的在线跟踪、记录和分析,针对细胞图像采集和处理中的数据量大、采样频率高、运算复杂等问题,设计了一种新颖的细胞图像采集系统,讨论了DSP(Digital Signal Processor)处理系统和FPGA(Field Programmable Gate Arrays)逻辑控制系统设计中的关键技术问题,以及JPEG图像压缩算法的实现问题.系统主要由视频解码芯片、FPGA以及DSP等组成,具有功能集成、结构简单、编程灵活的特点,能够实现对大量细胞进行长期观测记录的图像采集,以及后期图像数据处理的功能. 相似文献
993.
在不同的进口导叶预旋角度下对一单级离心压缩机级进口导叶后面的流场进行了测量,分析了进口导叶预旋角度对流动及性能的影响.结果表明:在适当的流量工况下,选择不同方式的进口导叶预旋,可以使得压缩机级的运行得到优化.-20°预旋角是在设计扩压器进口安装角下使压缩机运行最理想的工况.由于叶轮旋转的影响,以及非对称形状的蜗壳在叶轮进口形成的不均匀的流场,使得在进口导叶零预旋时,叶轮进口的流动具有预旋,其同轴向的夹角约为10°.当体积流量减小时,由叶轮旋转和蜗壳形状引起的预旋角度也相应的减小. 相似文献
994.
利用内径为30mm,长度为1000mm的爆轰管,对多循环脉冲爆轰发动机外流场进行研究.爆轰管内充满氢气-氧气-氮气预混气,采用底端中心点火.实验中采用YA-16高速阴影系统,拍摄了爆轰外流场的阴影照片.根据实验结果,分析了外流场的动力学结构和悬吊激波产生的动力学机理,讨论了两次循环管外流场结构间的差异.第一次循环中的爆轰波溢出爆轰管后,斜压效应和Helmholtz不稳定导致涡环的产生,涡环形状的变化又引起悬吊激波的角度变化,在此过程中引导激波始终为球面形状,在第二个循环中的相应时刻,激波前的气体是向外流动的,导致引导激波逐渐成为葫芦形状. 相似文献
995.
996.
纵列式直升机双旋翼流场特性的自由尾迹分析 总被引:2,自引:1,他引:1
将旋翼尾迹模型与旋翼配平模型进行耦合求解,建立了一个分析纵列式双旋翼流场的迭代计算方法.为充分模拟双旋翼的干扰影响及桨尖三维效应,使用了畸变的自由尾迹模型,桨叶模型则采用升力面/涡格方法.应用该耦合方法,计算分析了纵列式直升机双旋翼在干扰状态下的尾迹结构及旋翼重叠区域的流场特性,并与单旋翼做了比较.计算表明,悬停时,纵列式双旋翼重叠区下方的下洗速度大于单副旋翼的诱导速度,但小于两副旋翼诱导速度的简单迭加;前飞时,随飞行速度的增大,尾迹重叠区域减小,两副旋翼相互间的干扰也逐渐减弱. 相似文献
997.
998.
999.
磁记忆检测力-磁效应微观机理的试验研究 总被引:4,自引:1,他引:3
铁磁材料在地磁场环境中受载荷的作用,其内部会发生具有磁致伸缩性质的磁畴组织定向和不可逆的重新取向.将去应力退火后的20钢和45钢压缩试件分别施加不同载荷并制作成金相观察试样,利用粉纹法观察受力程度不同的试件的磁畴结构,然后,对比同种材料不同载荷试样的磁畴结构照,分析不同残余应力对磁畴的影响.试验表明:未受力或应力集中较小时,晶粒内磁畴以片状畴为主,同一晶粒内畴壁相互平行,随着应力集中程度的增加,磁畴结构出现迷宫畴.且应力集中程度越大,迷宫畴个数越多,同时畴壁长度和间距发生改变. 相似文献
1000.